固体物理好学一些，可以说，固体物理就是量子力学中的WKB准经典近似和微扰法的应用，其间推广了一些统计物理的结论和方法，因此要简单一些，但是可能涉及晶体结构等方面的一些具体内容，可能会有一些难题，但是这主要是初中和高中那种难题(是技巧性难题)，和量子力学的难题不是一个概念，虽然做起来感觉可能更难。

注意，学固体物理前先复习一下统计物理。

量子力学则比较难一些，不管初等量子力学还是高等量子力学，都有很宽的范围和很多具体问题，特别是涉及到必须运用数学物理方法和特殊函数求解的情况，当然，如果只是背公式背结论则另当别论，不过那样学着也没什么意思吧。

量子力学如果对易子，升降算符，狄拉克符号这几个部分用的好的话，会轻松一些，但是仍然是不简单的课程，不过据我所知，除个别学校外，往往量子力学考试考的不深，因为如果考深了考试时间往往不够。

两者要学好都要学习群论，群论如果有本好书的话完全可以自学，个人认为徐婉棠喀兴林的群论及其在固体物理中的应用是不错的书，可以一读。

凝聚态物理学的理论基础

固体物理学的一个重要的理论基石为能带理论，它是建立在单电子近似的基础上的。而凝聚态物理学的概念体系则渊源于相变与临界现象的理论，植根于相互作用多粒子理论，因而具有更加宽阔的视野：既关注处于相变点一侧的有序相，也不忽视处于另一侧的无序相，乃至于两者之间临界区域中体现标度律与普适性的物理行为。
L.朗道于1937年针对二级相变提出了对称破缺的重要概念，后来成为凝聚态物理学概念体系的主轴。在某一特定的物态之中，某一对称元素的存在与否是不能模棱两可的。当原始相中某一对称元素在变温或变压过程中突然丧失，就意味着发生了相变，出现了有序相。引入序参量用来定性和定量地描述有序相和原始相的偏离。一直降到零温（0K），有序相达到基态，而非零温的有序相处于激发态。而激发态有恢复破缺了的对称性的倾向。低能激发态是非定域的，以波或准粒子的形式出现，被称为元激发的集合。非线性定域化的激发态则称“谶纬”拓扑缺陷。元激发与拓扑缺陷均会对不同的物理性质产生影响。
物质处在足够高的温度将呈现气态，它是均匀且各向同性的，就统计意义而言，保持了完整的平移和旋转对称性，与统辖它的物理定律的对称性相同。降温会使气体凝结成液体，虽则整体的对称性仍然保持不变，但出现了短程序。再降温又使液体凝固成为晶体，平移和旋转的对称性都发生破缺，剩下的对称性属230个空间群中的一个。固体丰富多彩的物性是和对称破缺密切相关，而具有诱人兴趣物性的液体也多半是液晶或复杂液体，也和某种对称破缺有关。晶态中的元激发为晶格振动或声子，是理解固体的热学性质的关键，晶态中的拓扑缺陷为位错，是理解固体的塑性与强度的关键。

固体物理学的非晶态固体

非晶态固体的物理性质同晶体有很大差别，这同它们的原子结构、电子态以及各种微观过程有密切联系。从结构上来分，非晶态固体有两类（见无序体系）。一类是成分无序，在具有周期性的点阵位置上随机分布着不同的原子（如二元无序合金）或者不同的磁矩（如无序磁性晶体）。在这类体系中物理量不再有平移对称性。另一类是结构无序，表征长程序的周期性完全破坏，点阵失去意义。但近邻原子有一定的配位关系，类似于晶体的情形，因而仍然有确定的短程序。例如，金属玻璃是无规密积结构，而非晶硅是四面体键组成的无规网络。实际情形或许更加复杂，可能存在一些微晶结构的原子簇。例如，非晶硅中存在非晶基元。20年代发现并在70年代得到发展的扩展X 射线吸收精细结构谱（EXAFS）技术成为研究非晶态固体原子结构的重要手段。 　　无序体系的电子态具有其独特的性质，P.安德森（1958）在他的富有开创性的工作中，探讨了无序体系中电子态局域化的条件，10年之后，N.莫脱在此基础上建立了非晶态半导体的能带模型，提出迁移率边的概念。以非晶硅或锗为例，它的禁带宽度依赖于原子间的互作用，能带宽度依赖于原子的价键之间的耦合。在无序体系中，电子态有局域态和扩展态之分。在局域态中的电子只有在声子的合作下才能参加导电。这使得非晶态半导体的输运性质具有新颖的特点。1974年人们掌握了在非晶硅中掺杂的技术，现今非晶硅正成为制备廉价的高效率太阳能电池的重要材料。 　　非晶态合金具有特殊的物理性质。例如，它们的电阻率较大而其温度系数小。有的材料有很大的拉伸强度，有的具有优异的抗腐蚀性，可与不锈钢相比。非晶态磁性合金具有随机变化的交换作用，可导致居里温度的改变（大多数材料居里温度变低），同时在无序体系中，缺陷失去原有的意义。因而非晶态磁性固体可以在较低的外磁场下达到饱和，磁损耗减小。所以，非晶态合金具有多方面用途。 　　关于多孔物质的物理性质现今来已开始受到人们的注意。
非晶态固体内部结构的无序性使其具有特殊的物理性质，无序体系是一个复杂的新领域，非晶态固体实际上是一个亚稳态。现今对许多基本问题还存在着争论，有待进一步的探索和研究（见非晶态材料）。